也是1，则单位时间发生碰撞的概率称为碰撞截面。
截面的量纲与面积的量纲相同，单位是靶恩， 1b=1024cm2 .。
如果碰撞为弹性散射，相应的截面称为弹性截面，如果碰撞为非弹性散射，相应的截面称为非弹性截面。
1909年的时候。
卢瑟福进行了α粒子散射实验，并在此实验的基础上建立了原子的核式结构模型，开创了原子物理学的新天地。
该实验也为后人提供了一种用散射手段研究物质结构的方法，对近代物理的发展产生了深刻的影响，并在近现代物理学诸多领域中有着广泛的应用。
在经典力学里。
粒子的运动有着确定的轨道，所以经典散射的关键也是求出轨道，即找出散射角与碰撞参数的关系，这里当然就要用到牛顿运动定律。
大多数对卢瑟福散射公式的证明都利用了牛顿第二定律或比耐公式，还有利用圆锥曲线的基本知识并结合参数的几何方法等等。
“设入射横截面上dσ面积元内的入射粒子被散射后位于大小为dΩ的立体角中，显然，dσ越大， dΩ也就越大。“
大于手中的粉笔哒哒哒的在黑板上进行着板书，同时飞快的说道：
“定义二者的比值为微分散射截面，即 (θ)=dσdΩ。”
“而 dσ=bdbdφ，dΩ=sinθdθdφ，所以 (θ)=bsinθ|dbdθ”
“上面的表达式中出现了绝对值符号，随着碰撞参数b的增大，散射角将减小，故 db/dθ是负值，而我们定义的微分截面为正值。”
“但实际上在核聚变情景中，α粒子的轨道并非是双曲线的一支，而是两支。”
“这点可以在数学上通过分离变量并积分得到，也可以从赵忠尧同志他们的元强子模型中得出。”
后世学过理论物理的同学应该都知道。
粒子散射实验的数据在散射角很小.也就是θ<15o时与理论值差得较大，这是因为小角度的时候以多次散射为主，散射角分布近似于正态分布。
所以卢瑟福公式在一定程度上具备局限性，因为它的框架是质心系的。
这在后世属于为数不多与氢弹小型化相关的公开信息，其实质还是因为后世的粒子模型研究取得了很不错的成果——至少比起眼下这个时期确实如此。
不过另一方面。
大于提出的这个优化方案也就仅对氢弹的小型化有一定作用，无论是比它弱的原子弹还是比它先进的中子弹，几乎都用不到这个方案。
所以后世哪怕阿三也知道这个信息，但依旧没法应用到实践——因为他们还有一堆前置技术没有突破呢。
随后大于又做了一些论证，最后放下了粉笔：
“具体的推导过程就这些，张清同志，如果有什么地方存在异议，还是欢迎你及时提出来。”
张清看了眼自己同步在纸上写下的计算步骤，忽然问道：
“于敏同志，你设计的这个小型化氢弹当量.是多少万吨？”
于敏对于张清抛出的话显得有些意外，原本他还以为张清会提理论上的问题来着，不过还是老老实实的说道：
“439.6万吨。”
“439.6万吨啊.”
张清重复了一遍这个数字，整个人沉默了几秒钟，表情肃穆的鼓起了掌。
啪、啪、啪
一个人的掌声在会议室里显得有些孤寂，不过很快，便有第二位学者一同拍起了手。
接着是第三位、第四位第八位.第十二位
十多秒钟后。
整个会议室内已然充满
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